Что такое дисперсия в оптике простыми словами

Дифракция и дисперсия света. Не путать!

Дисперсия света

Свет – электромагнитная волна. Видимый свет – это волны, имеющие длину в интервале от 380 до 770 нанометров.

Так вот, еще старина Ньютон заметил, что показатель преломления зависит от длины волны. Другими словами, красный свет, падая на поверхность и преломляясь, отклонится на другой угол, нежели желтый, зеленый и так далее. Эта зависимость и называется дисперсией.

Пропуская белый свет через призму, можно получить спектр, состоящий из всех цветов радуги. Это явление напрямую объясняется дисперсией света. Раз показатель преломления зависит от длины волны, значит, он зависит и от частоты. Соответственно, скорость света для разных длин волн в веществе также будет различна

Дисперсия света – зависимость скорости света в веществе от частоты.

Где применяется дисперсия света? Да повсюду! Это не только красивое слово, но и красивое явление. Дисперсия света в быту, природе, технике и искусстве. Вот, например, дисперсия красуется на обложке альбома группы Pink Floyd.

Дифракция света

Интерференция света – это когда две когерентные световые волны при наложении усиливают друг друга или наоборот ослабляют.

Дифракцией света называется явление отклонения света от прямолинейного направления при прохождении вблизи преграды.

Дифракция проявляется не только для света, но и для других волн. Например, для звуковых. Или для волн на море. Отличный пример дифракции – это то, как мы слышим песню группы Пинк Флойд из проезжающей мимо машины, когда сами стоим за углом. Если бы звуковая волна распространялась прямо, она бы просто не достигла наших ушей, и мы бы стояли в полной тишине. Согласитесь, скучно. Зато с дифракцией гораздо веселее.

Для наблюдения явления дифракции используется специальный прибор – дифракционная решетка. Дифракционная решетка представляет собой систему препятствий, которые по размеру сопоставимы с длиной волны. Это специальные параллельные штрихи, выгравированные на поверхности металлической или стеклянной пластины. Расстояние между краями соседних щелей решетки называется периодом решетки или ее постоянной.

Что происходит со светом при прохождении дифракционной решетки? Попадая на решетку и встречая препятствие, световая волна проходит через систему прозрачных и непрозрачных областей, в результате чего разбивается на отдельные пучки когерентного света, которые после дифракции интерферируют друг с другом. Каждая длина волны отклоняется при этом на определенный угол, и происходит разложение света в спектр. В результате мы наблюдаем дифракцию света на решетке

Формула дифракционной решетки:

Здесь d – период решетки, фи – угол отклонения света после прохождения решетки, k – порядок дифракционного максимума, лямбда – длина волны.

Сегодня мы узнали, в чем чем заключается явления дифракции и дисперсии света. В курсе оптики очень сильно распространены задачи по теме интерференция, дисперсия и дифракция света. Авторы учебников очень любят подобные задачи. Чего нельзя сказать о тех, кому приходится их решать. Если Вы хотите легко справиться с заданиями, разобраться в теме, а заодно и сэкономить время, обратитесь к нашим авторам. Они помогут Вам справиться с любой задачей!

Иван Колобков, известный также как Джони. Маркетолог, аналитик и копирайтер компании Zaochnik. Подающий надежды молодой писатель. Питает любовь к физике, раритетным вещам и творчеству Ч. Буковски.

Источник

СОДЕРЖАНИЕ

Примеры

Материальная и волноводная дисперсия

Дисперсия материала в оптике

Для видимого света показатели преломления n большинства прозрачных материалов (например, воздуха, стекла) уменьшаются с увеличением длины волны λ :

На границе такого материала с воздухом или вакуумом (индекс

1) закон Снеллиуса предсказывает, что свет, падающий под углом θ к нормали, будет преломляться под углом arcsin ( грех θ / п ). Таким образом, синий свет с более высоким показателем преломления будет изгибаться сильнее, чем красный свет, что приведет к хорошо известному радужному узору.

Дисперсия групповой скорости

Параметр дисперсии групповой скорости :

часто используется для количественной оценки GVD, которая пропорциональна D через отрицательный фактор:

Контроль дисперсии

В волноводах

Волноводы обладают высокой дисперсией из-за своей геометрии (а не только из-за состава материала). Оптические волокна представляют собой своего рода волновод для оптических частот (света), широко используемых в современных телекоммуникационных системах. Скорость, с которой данные могут передаваться по одному волокну, ограничена расширением импульса из-за хроматической дисперсии среди других явлений.

В случае многомодовых оптических волокон так называемая модальная дисперсия также приведет к уширению импульса. Даже в одномодовых волокнах уширение импульса может происходить в результате дисперсии поляризационных мод (поскольку все еще существуют две поляризационные моды). Это не примеры хроматической дисперсии, поскольку они не зависят от длины волны или ширины полосы распространяемых импульсов.

Дисперсия высшего порядка в широкой полосе пропускания

Пространственная дисперсия

В электромагнетизме и оптике термин дисперсия обычно относится к вышеупомянутой временной или частотной дисперсии. Пространственная дисперсия относится к нелокальному отклику среды на пространство; это можно переформулировать как зависимость диэлектрической проницаемости от волнового вектора. Для примерной анизотропной среды пространственная связь между электрическим и электрическим полем смещения может быть выражена в виде свертки :

В геммологии

Значения дисперсности минералов

Имя	B – G	C – F
Киноварь (HgS)	0,40	—
Synth. рутил	0,330	0,190
Рутил (TiO 2 )	0,280	0,120–0,180
Анатаз (TiO 2 )	0,213–0,259	—
Вульфенит	0,203	0,133
Ванадинит	0,202	—
Fabulite	0,190	0,109
Сфалерит (ZnS)	0,156	0,088
Сера (S)	0,155	—
Стибиотанталит	0,146	—
Гетит (FeO (OH))	0,14	—
Брукит (TiO 2 )	0,131	0,12–1,80
Цинкит (ZnO)	0,127	—
Линобат	0,13	0,075
Синтетический муассанит (SiC)	0,104	—
Касситерит (SnO 2 )	0,071	0,035
Диоксид циркония (ZrO 2 )	0,060	0,035
Пауэллит ( CaMoO 4 )	0,058	—
Андрадит	0,057	—
Демантоид	0,057	0,034
Церуссит	0,055	0,033–0,050
Титанит	0,051	0,019–0,038
Бенитоит	0,046	0,026
Англезит	0,044	0,025
Бриллиант (С)	0,044	0,025
Бесцветное стекло	0,041	—
Гиацинт	0,039	—
Jargoon	0,039	—
Starlite	0,039	—
Циркон (ZrSiO 4 )	0,039	0,022
GGG	0,038	0,022
Шеелит	0,038	0,026
Диоптаз	0,036	0,021
Whe Vinay wellite	0,034	—
Алебастр	0,033	—
Гипс	0,033	0,008
Эпидот	0,03	0,012–0,027
Ахроит	0,017	—
Кордиерит	0,017	0,009
Данбурит	0,017	0,009
Дравит	0,017	—
Эльбаите	0,017	—
Гердерит	0,017	0,008–0,009
Hiddenite	0,017	0,010
Индиколит	0,017	—
Лиддикоатит	0,017	—
Кунсайт	0,017	0,010
Рубеллит	0,017	0,008–0,009
Шерл	0,017	—
Скаполит	0,017	—
Сподумен	0,017	0,010
Турмалин	0,017	0,009–0,011
Верделит	0,017	—
Андалузит	0,016	0,009
Барит ( BaSO 4 )	0,016	0,009
Евклаз	0,016	0,009
Александрит	0,015	0,011
Хризоберилл	0,015	0,011
Гамбергит	0,015	0,009–0,010
Фенакит	0,01	0,009
Родохрозит	0,015	0,010–0,020
Силлиманит	0,015	0,009–0,012
Смитсонит	0,014–0,031	0,008–0,017
Амблигонит	0,014–0,015	0,008
Аквамарин	0,014	0,009–0,013
Берил	0,014	0,009–0,013
Бразильянит	0,014	0,008
Селестина	0,014	0,008
Гошенит	0,014	—
Гелиодор	0,014	0,009–0,013
Морганит	0,014	0,009–0,013
Пироксмангит	0,015	—
Synth. шеелит	0,015	—
Доломит	0,013	—
Магнезит (MgCO 3 )	0,012	—
Synth. изумруд	0,012	—
Synth. александрит	0,011	—
Synth. сапфир (Al 2 O 3 )	0,011	—
Фосфофиллит	0,010–0,011	—
Энстатит	0,010	—
Анортит	0,009–0,010	—
Актинолит	0,009	—
Еремеевит	0,009	—
Нефелин	0,008–0,009	—
Апофиллит	0,008	—
Hauyne	0,008	—
Натролит	0,008	—
Synth. кварц (SiO 2 )	0,008	—
Арагонит	0,007–0,012	—
Авгелит	0,007	—
Танзанит	0,030	0,011
Тулит	0,03	0,011
Цоизит	0,03	—
YAG	0,028	0,015
Альмандин	0,027	0,013–0,016
Гессонит	0,027	0,013–0,015
Спессартин	0,027	0,015
Уваровит	0,027	0,014–0,021
Виллемит	0,027	—
Pleonaste	0,026	—
Родолит	0,026	—
Борацит	0,024	0,012
Криолит	0,024	—
Ставролит	0,023	0,012–0,013
Пироп	0,022	0,013–0,016
Диаспора	0,02	—
Гроссуляр	0,020	0,012
Гемиморфит	0,020	0,013
Кианит	0,020	0,011
Перидот	0,020	0,012–0,013
Шпинель	0,020	0,011
Везувианит	0,019–0,025	0,014
Клиноцоизит	0,019	0,011–0,014
Лабрадорит	0,019	0,010
Аксинит	0,018–0,020	0,011
Эканите	0,018	0,012
Корнерупин	0,018	0,010
Корунд (Al 2 O 3 )	0,018	0,011
Родизит	0,018	—
Рубин (Al 2 O 3 )	0,018	0,011
Сапфир (Al 2 O 3 )	0,018	0,011
Сингалит	0,018	0,010
Содалит	0,018	0,009
Synth. корунд	0,018	0,011
Диопсид	0,018–0,020	0,01
Изумруд	0,014	0,009–0,013
Топаз	0,014	0,008
Аметист (SiO 2 )	0,013	0,008
Ангидрит	0,013	—
Апатит	0,013	0,010
Апатит	0,013	0,008
Авантюрин	0,013	0,008
Цитрин	0,013	0,008
Морион	0,013	—
Празиолит	0,013	0,008
Кварц (SiO 2 )	0,013	0,008
Дымчатый кварц (SiO 2 )	0,013	0,008
Розовый кварц (SiO 2 )	0,013	0,008
Альбит	0,012	—
Bytownite	0,012	—
Полевой шпат	0,012	0,008
Лунный камень	0,012	0,008
Ортоклаз	0,012	0,008
Поллюцит	0,012	0,007
Санидин	0,012	—
Солнечный камень	0,012	—
Бериллонит	0,010	0,007
Канкринит	0,010	0,008–0,009
Лейцит	0,010	0,008
Обсидиан	0,010	—
Стронцианит	0,008–0,028	—
Кальцит (CaCO 3 )	0,008–0,017	0,013–0,014
Флюорит (CaF 2 )	0,007	0,004
Гематит	0,500	—
Синтетический касситерит (SnO 2 )	0,041	—
Ганите	0,019–0,021	—
Датолит	0,016	—
Тремолит	0,006–0,007	—

В изображении

Выбросы пульсаров

т знак равно k D M ⋅ ( D M ν 2 ) <\ Displaystyle т = К _ <\ mathrm > \ cdot \ left (<\ frac <\ mathrm > <\ nu ^ <2>>> \ right)>

где дисперсионная постоянная k _DM определяется выражением

с единицей парсеков на кубический сантиметр (1 пк / см 3 = 30,857 × 10 21 м −2 ).

Обычно для астрономических наблюдений эта задержка не может быть измерена напрямую, поскольку время излучения неизвестно. Что можно измерить, так это разницу во времени прихода на двух разных частотах. Задержка Δ t между высокочастотной ν _hi и низкочастотной ν _lo составляющей импульса будет

Перепись приведенного выше уравнения в терминах Δ t позволяет определить DM путем измерения времени прихода импульсов на нескольких частотах. Это, в свою очередь, может быть использовано для изучения межзвездной среды, а также позволяет комбинировать наблюдения пульсаров на разных частотах.

Источник

6.2. Дисперсия света

Дисперсия света — это зависимость показателя преломления n вещества от длины волны света (в вакууме)

или, что то же самое, зависимость фазовой скорости световых волн от частоты:

Дисперсией вещества называется производная от n по

Дисперсия — зависимость показателя преломления вещества от частоты волны – особенно ярко и красиво проявляет себя совместно с эффектом двойного лучепреломления (см. Видео 6.6 в предыдущем параграфе), наблюдаемом при прохождении света через анизотропные вещества. Дело в том, что показатели преломления обыкновенной и необыкновенной волн различно зависят от частоты волны. В результате цвет (частота) света прошедшего через анизотропное вещество помещенное между двумя поляризаторами зависит как от толщины слоя этого вещества, так и от угла между плоскостями пропускания поляризаторов.

Для всех прозрачных бесцветных веществ в видимой части спектра с уменьшением длины волны показатель преломления увеличивается, то есть дисперсия вещества отрицательна: . (рис. 6.7, области 1-2, 3-4)

Нормальная дисперсия вещества — это отрицательная дисперсия

Если вещество поглощает свет в каком-то диапазоне длин волн (частот), то в области поглощения дисперсия

оказывается положительной и называется аномальной (рис. 6.7, область 2–3).

Рис. 6.7. Зависимость квадрата показателя преломления (сплошная кривая) и коэффициента поглощения света веществом
(штриховая кривая) от длины волны l вблизи одной из полос поглощения ()

Изучением нормальной дисперсии занимался ещё Ньютон. Разложение белого света в спектр при прохождении сквозь призму является следствием дисперсии света. При прохождении пучка белого света через стеклянную призму на экране возникает разноцветный спектр (рис. 6.8).

Рис. 6.8. Прохождение белого света через призму: вследствие различия значений показателя преломления стекла для разных
длин волн пучок разлагается на монохроматические составляющие — на экране возникает спектр

Наибольшую длину волны и наименьший показатель преломления имеет красный свет, поэтому красные лучи отклоняются призмой меньше других. Рядом с ними будут лучи оранжевого, потом желтого, зеленого, голубого, синего и, наконец, фиолетового света. Произошло разложение падающего на призму сложного белого света на монохроматические составляющие (спектр).

Ярким примером дисперсии является радуга. Радуга наблюдается, если солнце находится за спиной наблюдателя. Красные и фиолетовые лучи преломляются сферическими капельками воды и отражаются от их внутренней поверхности. Красные лучи преломляются меньше и попадают в глаз наблюдателя от капелек, находящихся на большей высоте. Поэтому верхняя полоса радуги всегда оказывается красной (рис. 26.8).

Рис. 6.9. Возникновение радуги

Используя законы отражения и преломления света, можно рассчитать ход световых лучей при полном отражении и дисперсии в дождевых каплях. Оказывается, что лучи рассеиваются с наибольшей интенсивностью в направлении, образующем угол около 42° с направлением солнечных лучей (рис. 6.10).

Рис. 6.10. Расположение радуги

Геометрическое место таких точек представляет собой окружность с центром в точке 0. Часть ее скрыта от наблюдателя Р под горизонтом, дуга над горизонтом и есть видимая радуга. Возможно также двойное отражение лучей в дождевых каплях, приводящее к радуге второго порядка, яркость которой, естественно, меньше яркости основной радуги. Для нее теория дает угол 51°, то есть радуга второго порядка лежит вне основной. В ней порядок цветов заменен на обратный: внешняя дуга окрашена в фиолетовый цвет, а нижняя — в красный. Радуги третьего и высших порядков наблюдаются редко.

Элементарная теория дисперсии. Зависимость показателя преломления вещества от длины электромагнитной волны (частоты) объясняется на основе теории вынужденных колебаний. Строго говоря, движение электронов в атоме (молекуле) подчиняется законам квантовой механики. Однако для качественного понимания оптических явлений можно ограничиться представлением об электронах, связанных в атоме (молекуле) упругой силой. При отклонении от равновесного положения такие электроны начинают колебаться, постепенно теряя энергию на излучение электромагнитных волн или передавая свою энергию узлам решетки и нагревая вещество. В результате этого колебания будут затухающими.

При прохождении через вещество электромагнитная волна воздействует на каждый электрон с силой Лоренца:

где v — скорость колеблющегося электрона. В электромагнитной волне отношение напряженностей магнитного и электрического полей равно

Поэтому нетрудно оценить отношение электрической и магнитной сил, действующих на электрон:

Электроны в веществе движутся со скоростями, много меньшими скорости света в вакууме:

Таким образом, можно считать, что при прохождении через вещество электромагнитной волны на каждый электрон действует только электрическая сила:

где — амплитуда напряженности электрического поля в световой волне, — фаза волны, определяемая положением рассматриваемого электрона. Для упрощения вычислений пренебрежем затуханием и запишем уравнение движения электрона в виде

где, — собственная частота колебаний электрона в атоме. Решение такого дифференциального неоднородного уравнения мы уже рассматривали ранее и получили

Следовательно, смещение электрона из положения равновесия пропорционально напряженности электрического поля. Смещениями ядер из положения равновесия можно пренебречь, так как массы ядер весьма велики по сравнению с массой электрона.

Атом со смещенным электроном приобретает дипольный момент

(для простоты положим пока, что в атоме имеется только один «оптический» электрон, смещение которого вносит определяющий вклад в поляризацию). Если в единице объема содержится N атомов, то поляризованность среды (дипольный момент единицы объема) можно записать в виде

В реальных средах возможны разные типы колебаний зарядов (групп электронов или ионов), вносящих вклад в поляризацию. Эти типы колебаний могут иметь разные величины заряда е_i и массы т_i, а также различные собственные частоты (мы будем обозначать их индексом k), при этом число атомов в единице объема с данным типом колебаний N_k пропорционально концентрации атомов N:

Безразмерный коэффициент пропорциональности f_k характеризует эффективный вклад каждого типа колебаний в общую величину поляризации среды:

Источник